Abstract: . . .  scrive ψl (r) = rl e−kr (1 + c1 ) (9.16) Su questa linea si generano tutti gli autovalori ed autovettori della Hamiltoniama che corrispondono a stati legati. CAPITOLO 9. PROBLEMA A DUE CORPI: STATI LEGATI DELL’ATOMO DI IDROGENO 50 0 -1.5 -3.4 continuo l=2 l=1 -13.6 l=0 Spettro dell'atomo di idrogeno Figura 9.2: Spettro dell’atomo d’idrogeno . . .
. . .  0 -1.5 -3.4 continuo l=2 l=1 -13.6 l=0 Spettro dell'atomo di idrogeno Figura 9.2: Spettro dell’atomo d’idrogeno 9.4 Spettro dell’atomo di idrogeno Per induzione dai due casi precedenti (cioe’ dalla posizione fatta tra k ed E per studiare il comportamento all’infinito e dalle scelte di ka fatte per ottenere i coefficienti della serie . . .
. . .  e−kr (1 + c1 ) (9.16) Su questa linea si generano tutti gli autovalori ed autovettori della Hamiltoniama che corrispondono a stati legati. CAPITOLO 9. PROBLEMA A DUE CORPI: STATI LEGATI DELL’ATOMO DI IDROGENO 50 0 -1.5 -3.4 continuo l=2 l=1 -13.6 l=0 Spettro dell'atomo di idrogeno Figura 9.2: Spettro dell’atomo d’idrogeno 9.4 Spettro . . .
. . .  legati. e Quest’ultimo prende il nome di continuo perch` non ` quantizzato, in quanto non corrisponde a nessuna e e condizione di confinamento. In effetti corrisponde a stati di diffusione come vedremo dopo.  . . .
. . .  /9,.... avvicinandosi a zero molto rapidamente. E=0 ` la e soglia del continuo, cio` il confine tra lo spettro di energia degli stati legati e quello degli stati non legati. e Quest’ultimo prende il nome di continuo perch` non ` quantizzato, in quanto non corrisponde a nessuna e e condizione di confinamento. In effetti corrisponde a . . .
--1656,5,166,1892,8278